Рис. 6. Групповые среднепланковские коэффициенты поглощения плазмы
полиформальдегида:
hν
= 0
,
1
. . .
0
,
232
(
1
);
0
,
2232
. . .
1
,
22
(
2
);
1
,
22
. . .
1
,
6
(
3
);
1
,
6
. . .
3
,
08
(
4
);
3
,
08
. . .
4
,
07
(
5
);
4
,
07
. . .
7
,
05
(
6
);
7
,
05
. . .
8
,
66
(
7
);
8
,
66
. . .
10
,
89
(
8
);
10
,
89
. . .
12
,
38
(
9
);
12
,
38
. . .
18
,
59
(
10
);
18
,
59
. . .
30
(
11
);
30
. . .
55
(
12
);
55
. . .
94
(
13
);
94
. . .
170
(
14
);
170
. . .
300
(
15
);
300
. . .
700
(
16
);
ρ
= 10
(
a
) и
10
−
2
(
б
)
спектра максимальный вклад дают однократно заряженные ионы, в
далеком ультрафиолете существенную роль играют двукратные ионы.
Как известно, спектр излучения приповерхностной низкотемператур-
ной лазерной плазмы из элементов полимерного ряда с характерным
размером плазменной области
δ
∼
0
,
5
. . .
1
см существенно отлича-
ется от планковского при температуре, равной температуре плазмы,
что связано с оптической прозрачностью плазмы в области энергий
квантов
2
,
7
< hν <
31
эВ (оптическая толщина
<
1
). Сравнение рас-
четного спектра излучения с результатами оптических измерений в
видимой и ближней УФ областях показывает, что измеренные как на
отдельных длинах волн, так и в широких спектральных интервалах
18 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2009. № 1
