Рис. 3. Спектральные зависимости коэффициентов непрерывного поглощения
(CН
2
О)
n
-плазмы:
1
— коэффициент непрерывного поглощения
κ
ν
;
2
— спектральная яркость
В
ν
(рас-
чет);
3
— плотность энергии излучения
Е
ν
(эксперимент)
Рис. 4. Спектральные зависимости
коэффициентанепрерывного погло-
щения (C
2
F
4
)
n
-плазмы:
кривые
1
—
T
e
∼
1
,
23
эВ,
n
e
∼
4
,
5
·
10
16
см
−
3
;
2
—
T
e
∼
4
,
3
эВ,
n
e
∼
7
·
10
18
см
−
3
;
3
—
T
e
∼
3
,
5
эВ,
n
e
∼
2
·
10
19
см
−
3
(расчет); точки
1, 2,
3
— результаты эксперимента при тех
же условиях
поглощения, изменение коэффи-
циента поглощения в диапазоне
длин волн, соответствующем энер-
гии квантов
20
. . .
30
эВ, обусло-
влено фотоионизацией однократ-
ных ионов с основного и группы
нижних смещенных уровней, по-
этому для корректного сопоставле-
ния экспериментальных данных с
расчетными было необходимо про-
ведение вычислений коэффициен-
тов поглощения
κ
ν
с учетом вклада
линейчатого излучения.
Как следует из полученных ра-
нее результатов по исследованию
эмиссионных характеристик, с уве-
личением энергии квантов яркост-
ная температура приповерхност-
ной лазерной плазмы уменьшает-
ся, что обусловлено спектральной
зависимостью коэффициента непрерывного поглощения плазмы
κ
ν
.
Для подтверждения этого, а также для выяснения характера наблю-
даемого эмиссионного спектра проведены расчеты коэффициентов
непрерывного поглощения и спектров излучения плазмы (CH
2
O)
n
-,
(СН
2
)
n
- мишеней. В общем случае вычисление коэффициента погло-
16 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2009. № 1
