щения представляет сложную задачу, поскольку требует учета раз-
личного типа переходов, в том числе свободно-связанных и связанно-
связанных, для расчета которых необходимо знание точных волновых
функций атомов и ионов. Однако в условиях высоких плотностей и
температур (а именно эти условия и реализуются в оптических раз-
рядах) из-за сильного взаимодействия частиц плазмы между собой
и с излучением часто достаточно учесть только непрерывное излу-
чение или в приближении водородоподобности атомов и ионов или
же с учетом индивидуальной структуры термов введением дополни-
тельных поправочных функций или коэффициентов. Расчет спектров
излучения плазмы сложного химического состава в диапазоне энер-
гий квантов
hν
∼
0
,
1
. . .
70
эВ проведен при характерных параметрах
среды:
Т
е
∼
2
. . .
4
,
5
э В и
n
е
∼
10
18
. . .
1
,
5
·
10
19
см
−
3
. Состав лазер-
ной плазмы определяли из решения системы уравнений Саха для по-
следовательных ступеней ионизации совместно с уравнениями квази-
нейтральности и постоянства состава, снижение энергии ионизации в
плазме учитывалось согласно теории Дебая–Хюккеля, а необходимые
для расчета значения статистических сумм и энергий ионизации рас-
считывали приближенным методом; смещение порога фотоионизации
учитывали по приближенной теории Инглиса–Теллера. Коэффициен-
ты тормозного и фотоионизационного поглощения рассчитывались по
приближенной теории, основанной на методе квантового дефекта, ре-
зультаты расчетов приведены на рис. 5. . . 7.
Парциальная доля ионов различной кратности в суммарном ко-
эффициенте непрерывного поглощения меняется в зависимости от
спектрального диапазона. В ИК, видимой и ближней УФ областях
Рис. 5. Коэффициенты поглощения в непрерывном спектре плазмы фторопла-
ста(C
2
F
4
)
n
:
а
—
Т
∼
1
эВ;
б
—
Т
∼
3
эВ
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2009. № 1 17
