2 / 10
В.И. Крайний, А.Н. Семёнов
32
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Приборостроение. 2016. № 6
рассеянного от объекта электромагнитного поля при методе МРГ получают для
всех возможных бистатических пар передающий элемент–приемный элемент.
При этом число независимых отсчетов зарегистрированного рассеянного поля
равно произведению числа передающих элементов на число приемных элемен-
тов и может примерно равняться числу отсчетов поля в методе КРГ.
Традиционными алгоритмами фокусировки в методе КРГ являются алго-
ритмы двумерного быстрого преобразования Фурье (БПФ) [9, 10, 12]:
1
3
, ,
, ,
, ,
x y z
x y z
D
Q x y z F A f f f H f f f
2 2 2 1
4
1
2 3
, ,
,
x y
j
k k k Z
D D
F F V x y e
(1)
где
, ,
Q x y z
— сфокусированное изображение;
1
3
D
F
— оператор трехмерного
обратного преобразования Фурье;
2
, ,
, ,
x y z
D
A f f f
F V x y
— угловой
спектр плоских волн на частоте
в плоскости расположения приемников,
, ,
V x y
— зарегистрированные отсчеты рассеянного от объекта поля (голо-
грамма, волновой фронт);
2 2 2 1
4
,
,
x y
j
k k k Z
x y z
H f f f
e
— передаточная харак-
теристика для участка свободного пространства длиной
1
Z
(спектр отклика,
возникающий в пространстве при воздействии на элементарный источник вол-
ны);
, ,
x y z
k k k k
— волновой вектор пространственных частот волнового
фронта;
2
D
F
— оператор прямого двумерного преобразования Фурье.
Для фокусировки МРГ из-за неэквидистантности отсчетов зарегистриро-
ванного рассеянного поля в пространстве бистатических отсчетов используется
метод обратных проекций [8, 13, 14] и его модификации [2, 15, 16]:
0
0
,
2
2
, 0
0
0
0
,
,
i
j
r r
j
r r
i
k
i
j
N M
j
e
Q
V i
r
j
r
r r
r
(2)
где
0
Q r
— сфокусированное РИ в точке
0
;
r
,
V i j
— отсчеты зарегистриро-
ванного рассеянного от объекта поля (голограммы и волнового фронта), полу-
ченные для различных положений
1,...,
i
r i
N
приемника и
1,...,
j
r j
M
пе-
редатчика.
Дополнительное улучшение качества РИ для трехмерных объектов в методах
КРГ и МРГ достигается благодаря применению многочастотного излучения [1, 7].
При равном числе независимых отсчетов поля в обоих рассматриваемых методах,
одинаковых разрешающей способности и качестве сфокусированных РИ (по кри-
терию отсутствия дифракционных артефактов), метод МРГ имеет существенные
преимущества по общему числу элементов в АР. Так, при использовании скани-
рующей линейной АР выигрыш метода МРГ по числу элементов может быть бо-
лее чем на порядок [4].
Реализация метода МРГ рассмотрена в работе [1], при этом объект пред-
ставляется в виде феноменологической модели, совокупности независимых то-