Рис
. 4.
Оптический клин
:
n
0
,
n
1
и
n
2
—
показатели преломления твердого эталона
,
буферной жидкости и приз
-
мы соответственно
;
L
—
длина эталона
;
h
—
высота клина на краю эталона
грани призмы и поверхности эталона
(
рис
. 4).
Поскольку клиновид
-
ность буферного слоя
,
определяемая углом
ϕ
,
приводит к смещению
отсчетов сигнала на ПЗС
-
линейке
,
найдем допустимую величину угла
ϕ
,
при которой методическая погрешность градуировки рефрактометра
не превышает заданного значения
δn
0
.
При
ϕ
= 0
угол
θ
2
полного внутреннего отражения
(
для луча
2–2
0
,
рис
. 4)
определяется известным соотношением
sin
θ
2
=
n
0
n
2
,
из которого легко определяется диапазон углов
δθ
2
при изменении
n
0
на заданное допустимое значение
δn
0
:
δθ
2
=
δn
0
n
2
cos
θ
2
.
(2)
При наличии клиновидности пластины угол
θ
1
отражения луча
,
со
-
ответствующего полному внутреннему отражению
,
изменится на
ϕ
,
а
изменение угла
θ
2
легко определить из закона преломления
:
n
1
cos
θ
1
δθ
1
=
n
2
cos
θ
2
δθ
2
.
При
δθ
1
=
ϕ
,
следовательно
,
получим
δθ
2
=
n
1
ϕ
cos
θ
1
n
2
cos
θ
2
.
(3)
Сравнивая выражения
(2)
и
(3),
получим
δn
0
=
n
1
ϕ
cos
θ
1
.
(4)
ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Приборостроение
". 2004.
№
4 31
