Решение находим в виде
p
z
=
p
ω
z
exp(
i
(
ω
z
t
−
k
z
z
)) +
p
−
ω
z
exp(
−
i
(
ω
z
t
−
k
z
z
))
,
m
z
2
=
m
z
20
exp(
iω
0
0
t
) +
m
z
2
−
0
exp(
−
iω
0
0
t
)
.
(
2
)
При параметрическом возбуждении продольной антиферромагнит
-
ной моды имеем
2
ω
ph
(
~k
) =
ω
k
AF
0
=
ω
k
AF
(0)
,
2
s
k
k
=
J
0
s
~
τ
s
, τ
s
=
µ
k
2
s
k
2
c
−
1
¶
1
/
2
,
k
2
s
k
2
c
−
1
>
0
, k
s
> k
c
,
K
ph
=
J
0
s
2
s
k
~
τ
s
≈
2
,
5
·
10
6
см
−
1
,
2
s
k
K
ph
= 2
·
10
5
·
2
,
5
·
10
6
≈
5
·
10
11
c
−
1
,
~
=
h/
2
π,
(
3
)
где
ω
ph
—
частота фононной моды
,
~
—
постоянная Планка
,
K
ph
—
вол
-
новой вектор фонона
,
k
s
—
волновой вектор спиновых колебаний
,
k
c
—
обратная корреляционная длина в системе электронных спинов
.
Используя систему
(1),
получаем следующее дисперсионное урав
-
нение
:
(
ω
0
2
0
−
ω
2
0
)
2
−
µ
g
M
i
k
z
(
ω
z
−
ω
0
0
)
¶
2
|
p
ω
z
|
2
= 0
,
(
4
)
где
p
ω
z
=
p
∗
−
ω
z
.
Пороговая величина звуковой накачки при этом составляет
|
p
ω
z
|
=
2∆
ω
gω
z
M
i
s
k
.
(
5
)
Мощность продольной звуковой волны накачки
,
необходимая для
создания неравновесности в системе фононов
,
составляет
W
= 2
·
10
7
µ
∆
ω
ω
k
z
¶
2
Вт
,
∆
ω
ω
k
z
6
10
−
3
,
ω
k
z
≈
10
11
c
−
1
,
∆
ω
≤
10
7
. . .
10
8
c
−
1
.
(6)
При этом параметр порядка под действием звуковой волны увели
-
чивается
,
а адиабатическая поправка к модулю упругости вызывает из
-
менение скорости звука
,
которое меньше изменения
,
вызванного эф
-
фектами
“
размягчение решетки
”.
Однако данное изменение скорости звука составляет приблизитель
-
но
10
−
3
. . .
10
−
4
и не приводит к изменению резонансного соотноше
-
ния
(3).
Это справедливо только при наличии в данной области флук
-
туаций сверхпроводящего параметра порядка
.
ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Приборостроение
". 2004.
№
2 125
