Подведем итоги предварительного анализа
.
Если угол расходимо
-
сти сколлимированного пучка превышает угловую апертуру
NA
поле
-
вой линзы
,
то освещается область вне требуемых границ изображения
—
формируется паразитное изображение
; a
пертурные потери выража
-
ются в виде побочных
(
квазишумовых
)
эффектов в плоскости изобра
-
жения
—
для прямоугольных линз это
“
крестообразное
”
изображение
.
Итак
,
для того чтобы минимизировать апертурные потери на МЛИ
,
достаточно обеспечить условие
,
при котором угол расходимости скол
-
лимированного пучка от квазипараболического отражателя
(
в данном
случае
)
будет меньше апертуры полевой линзы
.
Однако в реальности
допустимый угол
θ
расходимости сколлимированного пучка ограничи
-
вается размерами разрядной дуги
(
межэлектродным расстоянием
)
и фо
-
кусным расстоянием квазипараболического отражателя
,
а угловая апер
-
тура полевой линзы ограничивается диафрагменным числом
F
освети
-
тельной системы в целом
,
которое
,
в свою очередь
,
определяется рабо
-
чим углом раскрытия светового конуса
(
рабочим апертурным углом
)
на
модуляторе изображения
.
Типичное значение
F
для современных про
-
екционных систем отображения информации варьируется в пределах
от
2
до
3
,
что соответствует рабочим апертурным углам на модуляторе
изображения от
18
,
5
до
9
,
6
◦
.
Формулы для расчета геометрических параметров МЛИ в за
-
висимости от диафрагменного числа осветительной системы и де
-
тальный анализ модели осветительной системы в САПР
Code V.
На
рис
. 11
приведена идеализированная модель осветительной системы с
бесконечно тонкими МЛИ и коллективом
.
Связь диафрагменного числа
F
с угловой апертурой описывается
формулой
F
=
f
0
col
D
col
≈
1
2
NA
=
1
2 sin(
σ
col
)
,
(2)
Рис
. 11.
Идеализированная модель осветительной системы с двухрастровым
МЛИ и коллективом
ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Приборостроение
”. 2003.
№
4 45
