Рис. 8. Оптические схемы усилителей с продольной накачкой:
1
— задающий генератор;
2
— линза;
3
— призма с отражающими покрытиями;
4
—
активный элемент;
5
— плоское зеркало
τ
1
,
064
∼
= 0
,
τ
0
,
808
∼
= 1
;
6
,
6
— двухлинзовая
оптическая система;
7
— световолокно;
8
— диодный модуль JOLD-30-FS-14;
9
—
λ/
4
-пластина;
10
— поляризатор
поляризации проходящего через него излучения. Измерения степени
деполяризации излучения проводились для фрагментов усилительных
схем, приведенных на рис. 8. В обеих схемах деполяризация излучения
измерялась после двух проходов излучением активного элемента. В
схеме
б
траектории распространения излучения в обоих направлениях
совпадают, а в схеме
а
они разнесены на угол
β
= 0
,
01
. . .
0
,
015
радиан.
В этом диапазоне значений углов
β
достигалось максимальное усиле-
ние (см. рис. 8,
а
). Зондирующее излучение было линейно поляризова-
но для схемы
б
в плоскости рисунка, а для схемы
а
— в ортогональной
плоскости. Результаты измерений деполяризации излучения термона-
пряженных активных элементов в рассматриваемой схеме диодной на-
качки показали, что она не велика и при высокой плотности мощности
излучения, достигающей (
0
,
5
. . .
1
,
0)
·
10
4
Вт/см
2
, составляет несколько
процентов.
Однако столь высокие уровни излучения накачки приводят к силь-
ному нагреву возбужденной области активного элемента. Согласно
выражениям (1) и (2) перепад температур между центром и боковой
поверхностью активного элемента
Δ
T
=
q
t
r
2
o
4
λ
t
(1 + 2 ln
k
)
.
Для неодимсодержащих активных сред нагрев возбужденной области
может достигать
100
◦
С и более. Это, в свою очередь, приводит не
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2009. № 4 19
