жения встречных когерентных пучков: гомоцентрического с центром
расходимости в точке
P
и отраженного от поверхности металлизи-
рованного зеркала. Такая схема обеспечивает параллельность страт
интерференционного поля поверхности регистрирующей среды.
Для записи использовалось излучение многочастотного твердо-
тельного АИГ-лазера на длине волны 532 нм с шириной спектра из-
лучения порядка 0,05 нм. Относительно малая длина когерентности
лазера (порядка 2 мм) в предложенной схеме записи при толщине ре-
гистрирующего слоя БХЖ 50 мкм, используемого при записи, обеспе-
чивает получение достаточной контрастности основного интерферен-
ционного поля в самом слое БХЖ. Вместе с тем при относительно
большой толщине подложки зеркала (порядка 3 мм) паразитные ин-
терференционные структуры, обусловленные отражением излучения
от внешней стороны подложки, практически отсутствуют. В схеме за-
писи нет пространственно разделенных каналов формирования пред-
метного и опорного пучков. Благодаря этому схема имеет высокую по-
мехоустойчивость по отношению к внешним механическим факторам
нестабильности и обеспечивает запись даже при большом времени
экспонирования, составившем в данном случае 2 мин. Из соображе-
ний удобства закрепления представленных на рис. 2 технологических
блоков на стенде записи и обеспечения стабильного состояния им-
мерсионного слоя во время экспонирования выбрано горизонтальное
положение указанных блоков.
Поскольку при записи голограммных зеркал (
λ
1
= 532
нм) и работе
зеркал в составе окулярной системы (
λ
2
= 546
нм) длины волн отлича-
ются, а также изменяется толщина регистрирующего слоя в результа-
те его постэкспозиционной обработки, возникает задача определения
положения центра
Р
расходимости предметного гомоцентрического
пучка относительно регистрирующего слоя, а именно: угла падения
предметного пучка
ϕ
Р
на поверхность регистрирующего слоя и уда-
ления этого центра
L
1
от расчетной точки на поверхности регистри-
рующего слоя. Алгоритм решения этой задачи (рис. 3) является оди-
наковым для обоих типов зеркал. Центр расходимости предметного
пучка
Р
при записи голограммного зеркала на длине волны
λ
1
опре-
деляется как точка пересечения или, точнее, как геометрический центр
тяжести зоны пересечения лучей, исходящих из этой зоны и обеспе-
чивающих после записи и постэкспозиционной обработки, включая
заклейку слоя БХЖ с зарегистрированной голограммой на подложке,
получение в каждом участке зеркала дифракционной структуры, что
дает брэгговское зеркальное отражение лучей на рабочей длине волны
λ
2
с центром расходимости в точке
С
при работе зеркала в составе
окулярной системы. Другими словами, период
d
i
этой дифракционной
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Приборостроение”. 2010. № 4 43
