Рис
. 2.
Оптомеханическая схема тарировки измерительного комплекса
:
1
—
изделие
(
мишень
);
2
—
крутильные весы с торсионным подвесом
;
3
—
зон
-
дирующий газовый лазер ЛГ
-175;
4
—
модулятор
(
прерыватель
);
5
—
коллимирую
-
щие диафрагмы
;
6
—
шкала угловых перемещений
;
7
—
светоделительная пластина
;
8
—
фотоприемник
;
9
—
осциллограф
;
10
—
голографический интерферометр на базе
оптического стола УИГ
-1
М
;
11
—
силовой лазер ГОС
1001
М
;
12
—
фокусирующая
оптика
;
13
—
противовес
;
14
—
зеркало
[
дин
/
Вт
],
где
P
0
—
давление на облучаемой мишени
,
Па
;
I
0
—
ин
-
тенсивность лазерного воздействия
,
Вт
/
см
2
;
J
—
полный импульс пе
-
редаваемой мишени
,
дин
·
с
;
E
л
—
энергия лазерного импульса
,
Дж
.
Отметим
,
что в условиях многофакторного импульсного лазерного воз
-
действия на конденсированные мишени в вакууме экспериментальное
определение удельного механического импульса отдачи
(
оптомехани
-
ческого параметра воздействия
C
м
)
представляет особый интерес
.
На
рис
. 3, 4
представлены зависимости удельного механического импуль
-
са отдачи
С
м
для аблирующих мишеней
,
изготовленных из материа
-
лов
(C
2
F
4
)
n
и
CsI
+
(CH
2
)
n
,
от плотности энергии лазерного излучения
E
и
/S
0
(
плотности максимального потока мощности
I
0 max
)
и давления
P
среды
,
окружающей мишень
.
Для сравнительной оценки механи
-
ческого импульса
,
сообщаемого ударной волной плоской и профили
-
рованной мишеням
,
использована зависимость
C
м
≈
f
(
E
0
/S
0
, I
0
)
,
полученная на основании теоретической модели сильного сферически
симметричного точечного взрыва
.
При этом предполагалось
,
что энер
-
гия этого взрыва равна измеренной в эксперименте энергии
«
лазерного
взрыва
» [5].
Это предположение позволяет объяснить наблюдаемую за
-
висимость удельного механического импульса отдачи
C
м
от плотности
энергии лазерного излучения
E
и
/S
0
.
24 ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Приборостроение
". 2004.
№
4
