Определение освещенности в плоскости анализа оптической изображающей системы при некогерентном освещении - page 2

Особенно сложно использовать данную методику при анализе изо -
бражения, формируемого оптической системой, в рассеивающих сре-
дах. В этих случаях использование скалярной теории дифракции не
представляется возможным.
Существует другое решение задачи определения энергетической
освещенности в плоскости анализа оптической изображающей систе-
мы, но уже в рамках теории переноса. При описании формирования
изображения в рамках теории переноса, в том числе в рассеивающих
средах, задача состоит в расчете освещенности в плоскости изображе -
ния в зависимости от пространственно-углового распределения ярко-
сти в плоскости входного зрачка системы [3].
Рассмотрим следующую схему наблюдения при отсутствии рассея -
ния в атмосфере (рис. 1): в плоскости z = 0 находится плоский объект
наблюдения, являющийся источником излучения с пространственно-
угловым распределением яркости L0 ³~ρ, ~Ω ´, в плоскости z = l нахо -
дится плоскость входного зрачка изображающей оптической системы ,
в плоскости z = l + z s находится плоскость изображения оптической
системы. Найдем распределение освещенности в этой плоскости . Для
решения этой задачи будем использовать метод функций Грина, кото-
рые в данном случае описывают пространственно-угловое распределе -
ние яркости излучения, создаваемое в плоскости регистрации точеч -
ным мононаправленным излучателем, находящимся в плоскости z = 0
в точке ~ρ = ~ρ1 и излучающим в направлении ~
Ω = ~
Ω1 − Ges³~ρ, ~ρ 1; ~
Ω, ~Ω 1´.
Тогда энергетическую освещенность в плоскости анализа изображаю-
щей оптической системы, создаваемую объектом наблюдения, можно
представить в следующем виде:
E (~ρs ) = ZZ L0³ ~ρ1, ~Ω1 ´Ges ³~ρs, ~ρ1 ; ~
Ω 1 ´ d~ρ1d ~Ω1 ,
где Ges³ ~ρs, ~ρ1 ; ~
Ω 1´ — функция Грина оптической системы для осве -
щенности.
Рис. 1. Схема наблюдения
ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н .Э. Баумана . Сер. "Приборостроение". 2004. № 2 13